Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

Размер шрифта:   13
Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

Глава I

Основные положения квантовой механики

1.01.Введение(01)

1.02.Состояние(08)

∆x∙∆px ≥ ћ/2

∆x∙∆vx ≥ ћ/2m

1.03.Принцип суперпозиции(12)

ψ = Σcmψm

1.04.Физический смысл ψ функции(14)

ψ = ψ(x,y,z) dV = dx·dy·dz

dP = |ψ|2dV = ψ*ψdV

∫|ψ|2dV = ∫ψ*ψdV = 1

ψ = ψ(x1,y1,z1,x2,y2,z2)

dP = |ψ(x1,y1,z1,x2,y2,z2)|2dV1dV2

<r> = ∫rdP = ∫r|ψ|2dV = ∫ψ*rψdV

<x> = ∫ψ*xψdV <y> = ∫ψ*yψdV <z> = ∫ψ*zψdV

U = U(x,y,z)

<U> = ∫ψ*UψdV

1.05.Уравнение Шредингера(16)

2 ≡ ∆

U = U(x,y,z) не зависит от t:

ψ(x,y,z,t) = φ(x,y,z)f(t)

левая часть равенства – функция координат, правая –времени,

следовательно, равны константе

f = e−(i/ћ)Et

стационарное уравнение Шредингера:

ψ(x,y,z,t) = φ(x,y,z) e-(i/ћ)Et

|ψ|2 = |φ|2

уравнение Шредингера для стационарных состояний

(φ заменяем на ψ !!!)

уравнение Шредингера для свободной частицы:

U = 0

k2 = 2mE/ћ2 = p22 E = mv2/2 = p2/2m

∆ψ + k2ψ = 0

1)одна координата x:

k2 = kx2

∆ψ = ∂2ψ /∂x2

2ψ /∂x2 + k2ψ = 0

ψ(x) = e±ikx

ψ(x,t) = e±ikxe− (i/ћ)Et = e −(i/ћ)(Etћkx) = e −(i/ћ)(Etpx)

ω = E/ћ k = p/ћ -для волны

2)все координаты:

k2 = kx2 + ky2 + kz2

∆ψ = ∂2ψ/∂x2 + ∂2ψ/∂y2 + ∂2ψ/∂z2

kr = kxx + kyy + kzz

ψ(x,y,z) = e±ikr

ψ = C1eikr + C2eikr

формула Эйлера:

eikr = cos(kr) + isin(kr)

eikr = cos(kr) ‒ isin(kr)

C1 = C2 = A/2 => ψ = Acos(kr)

C1 = −C2 = −iB/2 => ψ = Bsin(kr)

ψ(x,y,z,t) = e±ikre(i/ћ)Et = e (i/ћ)(Et ћkr) = e (i/ћ)(Et pr)

∎ ∂eikr/∂x = ikxeikr

2eikr/∂x2 = ∂(ikxeikr)/∂x = ‒ kx2eikr

∆eikr = ‒( kx2 + ky2 + kz2)eikr = ‒ k2eikr

∆eikr + k2eikr = 0

В соответствии с принципом суперпозиции пси-функция частицы может быть представлена как наложение состояний со значениями импульса, заключенными в интервале от p0–Δp до p0+Δp

ω = E/ћ

k = p/ћ

ω(k) ≃ ω0 +(dω/dk)0(k − k0)

c(k) ≃ c(k0)

ξ = k – k0

∆ξ = ∆k

максимум A(x,t):

xмах – (dω/dk)0t = 0

xмах = (dω/dk)0t

vгр = (dω/dk)0

E = p2/2m

p = ћk

ω = E/ћ = ћk2/2m

минимум A(x,t):

[xмин − (dω/dk)0t]∆k = ±π

xмин = (dω/dk)0t ± π/∆k

1.06.Плотность потока вероятности(22) можно пропустить пока !!!

Глава II

2.07.Основные постулаты квантовой механики (25)

будем использовать Q вместо для операторов !!!

Первый постулат утверждает, что каждую физическую величину можно представить линейным оператором

Второй постулат квантовой механики гласит, что в результате измерения физической величины Q, представляемой оператором , может получаться лишь одно из собственных значений qm оператора

Третий постулат квантовой механики утверждает, что при измерениях, осуществляемых над системой, находящейся в состоянии ψ, для определения значения величины Q, по функциям которой осуществлено разложение , вероятность получить значение qm равна (при надлежащей нормировке функций) квадрату модуля коэффициента cm

Qφ = f

линейный оператор:

Q(φ1 + φ2) = Q(φ1) + Q(φ2)

Q(cφ) = cQφ

QΣcmφm = Σcmm

пример:

∂Σcmφm/∂x = Σcm∂φm/∂x

собственные значения и собственные функции:

Qψ = qψ

q1, q2, … , qm, …

ψ1, ψ2, … , ψm, …

ψ = Σcmψm

Σ|cm|2 = Σcm*cm = 1

∫ψm*ψndV = δmn

скалярное произведение функций:

<φ|ψ> ≡ ∫φ*ψdV (1)

<φ|φ> = ∫φ*φdV = ∫|φ|2dV

<aφ|ψ> = ∫(aφ)*ψdV = a*∫φ*ψdV = a*<φ|ψ>

<φ|bψ> = ∫φ*(bψ)dV = b∫φ*ψdV = b<φ|ψ>

<aφ|bψ> = a*b<φ|ψ>

<φ|ψ>* = (∫φ*ψdV)* = ∫ψ*φdV = <ψ|φ>

<φ|ψ>* = <ψ|φ> (2)

<φ|Qψ>* = (∫φ*QψdV)* = ∫(Qψ)*φdV = <Qψ|φ>

<φ|Qψ>* = <Qψ|φ>

<Qφ|ψ>* = (∫(Qφ)*ψdV)* = ∫ψ*(Qφ)dV = <ψ|Qφ>

<Qφ|ψ>* = <ψ|Qφ>

ψ = Σcmψm

nm> = ∫ψn*ψmdV = δnm

n|ψ> = <ψn|Σcmψm> = Σcmnm> = Σcmδnm = cn

cn = ∫ψn*ψdV = <ψn|ψ> (3a)

cn* = (∫ψn*ψdV)* = ∫ψ*ψndV = <ψ|ψn>

cn* = ∫ψ*ψndV = <ψ|ψn> (3b)

<q> = Σqm|cm|2 = Σqmcm*cm = Σqm(∫ψ*ψmdV)cm = Σ(∫ψ*qmψmdV)cm =

= Σ(∫ψ*mdV)cm = ∫ψ*QΣcmψmdV = ∫ψ*QψdV

<q> = ∫ψ*QψdV = <ψ|Qψ> (4)

через скалярное произведение функций (наглядней):

<q> = Σqm|cm|2 = Σqmcm*cm = Σqm<ψ|ψm>cm = Σ<ψ|qmψm>cm =

= Σ<ψ|Qψm>cm = <ψ|QΣcmψm> = <ψ|Qψ>

Мы получили одну из важных формул квантовой механики. Она позволяет, зная пси-функцию состояния, находить среднее значение результатов измерений любой физической величины. Для этого нужно знать также вид оператора, соответствующего данной величине.

2.08.Линейные операторы(30)

комплексно сопряженный оператор:

(Qφ)* = Q*φ* (5)

транспонированный оператор:

QT ≡ Q̃

<ψ|Qφ> =∫ψ*Qφdq ≡ ∫φQ̃ψ*dq = <φ*|Q̃ψ*>

*|Q̃ψ*> ≡ <ψ|Qφ> (6a)

<φ|Q̃ψ> = <φ**|Q̃ψ**> = <ψ*|Qφ*> (6b)

<φ|QТТψ> = <ψ*|QТφ*> = <φ|Qψ>

QТТ = Q (6c)

эрмитово сопряженный оператор:

<Q+φ|ψ> ≡ <φ|Qψ> (7a)

+φ|ψ> = <φ|Qψ> =∫φ*QψdV = ∫ψQ̃φ*dV = ∫(Q̃*φ)*ψdV = <Q̃*φ|ψ>

Q+ = Q̃* (7b)

через скалярное произведение функций:

<φ|ψ>* = <ψ|φ>

<φ|ψ>* = (∫φ*ψdV)* = ∫φ**ψ*dV = < φ**>

<Q+φ|ψ> = <φ|Qψ> = <ψ*|Q̃φ*> = <Q̃φ**>* = <(Q̃φ*)*|ψ> = <Q̃*φ|ψ>

n = qnψnnn> = 1

∫ψn*ndV = ∫ψn*qnψndV = qn∫ψn*ψndV = qn

n |Qψn> = <ψn |qnψn> = qnnn> = qn

1) qn = ∫ψn*ndV = <ψn |Qψn>

qn* = (∫ψn*ndV)* = (∫ψnQ̃ψn* dV)* =∫ψn**ψndV = ∫ψn*Q+ψndV

qn* = <ψn|Qψn>* = <Qψnn> = <ψn|Q+ψn>

2) qn* = ∫ψn*Q+ψndV = <ψn|Q+ψn>

qn = qn* ⇔ <ψn |Qψn> = <ψn|Q+ψn> ⇔ Q = Q+

короче:

qn = qn*

< Q+ψnn> = <ψn|Qψn> = qn = qn*= <ψn|Qψn>* = <Qψnn>

Q+ = Q

Опр. Оператор, для которого выполняется условие Q = Q+, называется

сопряженным или эрмитовым

Итак, мы пришли к выводу, что физические величины, для которых собственные величины вещественны, должны изображаться самосопряженными (эрмитовыми) операторами Q, для которых справедливы соотношения

<φ|Qψ> = <Qφ|ψ>

∫φ*QψdV = ∫(Qφ)*ψdV = ∫Q*φ*ψdV

Покажем, что собственные функции эрмитовых операторов

взаимно ортогональны:

Q+ = Q

<Qψmn> = <ψm|Qψn>

m = qmψm qm* = qm

n = qnψn qn* = qn

1) <Qψmn> = qm*mn> = qmmn>

2) <ψm|Qψn> = qnmn>

qmmn> = qnmn>

(qm − qn)<ψmn> = 0

mn> = δmn

Q+ = Q ⇔ <ψmn> = δmn

1 = ∫φ*φdV = ∫(Σcmψm)*(Σcnψn)dV = (ΣΣcm*cn)∫ψm*ψn)dV =

= (ΣΣcm*cnmn = Σcm*cm = Σ|cm|2

2.09.Представление операторов в матричной форме(35)

f = Qφ

φ = Σanψn

f = Σbkψk

mn> = δmn

an = <ψn|φ>

bk = <ψk|φ>

Σbkψk = QΣanψn = Σann

Σbk mk> = Σan< ψm|Qψn>

Qmn ≡ < ψm|Qψn> = ∫ψm*ndV

Σbkδmk = ΣanQmn

bm = ΣQmnan

полагаем суммирование по повторяющимся индексам !!!

(при этом упрощаются записи)

bm = Qmnan

Рис.0 Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

n = qnψnmn> = δmn

Qmn = <ψm|Qψn> = qnmn> = qnδmn

Рис.2 Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

(Q*)mn = (Qmn)*

(Q̃)mn = Qnm

(Q+)mn = (Q̃*)mn = (Qnm)*

ψ = Σcnψn

<q> = <ψ|Qψ> = <Σcmψm|QΣcnψn> = cm*cnΣΣ<ψm|Qψn> = ΣΣcm*Qmncn

<q> = cm*Qmncn

можно рассматривать как произведение матрицы строки на матрицу и на матрицу столбец

Qψ = qψ

QΣcnψn = qΣcnψn

< ψm|QΣcnψn> = <ψm|qΣcnψn>

Σcn< ψm|Qψn> = qΣcnmn>

ΣcnQmn = qΣcnδmn

Σ(Qmn − qδmn)cn = 0

(Qmn − qδmn)cn = 0

Рис.1 Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

уравнение для собственных значений:

| Qmn − qδmn| = 0

Рис.3 Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

2.10.Алгебра операторов(44)

C = A + B

Cφ = (A + B)φ = Aφ + Bφ

Cmn = Amn + Bmn

C = AB

Cφ = (AB)φ = A(Bφ)

Cmn = AmkBkn

C = (AB)* = A*B*

Cmn = A*mkB*kn

C = (AB)T = BTAT

Cmn = BTmkATkn = BkmAnk = AnkBkm = (AB)nm

C = (AB)+ = B+A+

Cmn = (B+A+)mn = B+mkA+kn = B*kmA*nk = A*nkB*km = (A*B*)nm

A+ = A & B+ = B => (AB)+ = B+A+ = BA

A+ = A & B+ = B & AB = BA => (AB)+ = BA = AB

(iA)* = −iA*

(iA)+ = −iA+

bm = Qmnan

b*m = Q*mna*n = Q̃*nma*n = a*n*nm = a*nQ+nm

Рис.4 Конспект к учебнику И.В.Савельева «Основы теоретической физики», т. 2

AB ≠ BA (не коммутирующие)

∎ A = ∂/∂x & B = x

ABφ = (∂/∂x)xφ = φ + x∂φ/∂x

BAφ = x(∂/∂x)φ ∎

AB = BA (коммутирующие)

AB = −BA (антикоммутирующие)

коммутатор:

[A, B] ≡ AB − BA

∎ [(∂/∂x), x] = (∂/∂x)x − x(∂/∂x) = 1 ∎

n = qnψn

n = rnψn

(Q + R)ψn = (qn + rnn

(QR)ψn = Q(Rψn) = Q(rnψn) = rnn = rnqnψn

(RQ)ψn = R(Qψn) = R(qnψn) = qnn = qnrnψn

[QR] = QR – RQ = 0

AB = BA

(a)n = anψ(a)n

(b)n = bnψ(b)n

ABψ(a)n = BAψ(a)n = Banψ(a)n = an(a)n

A(Bψ(a)n) = an(Bψ(a)n)

(a)n –собственный вектор A

BAψ(b)n = ABψ(b)n = Abnψ(b)n = bn(b)n

B(Aψ(b)n) = bn( Aψ(b)n)

(b)n –собственный вектор B

2.11.Соотношение неопределенности(51) -можно пока пропустить !!!

∆A = A − <A> ∆B = B − <B>

A+ = A B+ = B

∆A+ = A+ − <A> = A − <A> = ∆A

∆A+ = ∆A ∆B+ = ∆B

<∆A2> = <(A − <A>)2> = <A2> −2<A><A> + <A>2 = <A2> −<A>2

<∆A2> = <A2> − <A>2

<∆B2> = <B2> − <B>2

iK = ∆A∆B − ∆B∆A = (A − <A>)(B − <B>) − (B − <B>)(A − <A>) =

= (AB − <A>B − A<B> + <A><B>) –

− (BA − <B>A − B<A> + <B><A>) =

= AB – BA

iK = ∆A∆B − ∆B∆A = AB – BA

K+ = (–i(AB – BA))+ = i(B+A+ – A+B+) = i(BA – AB) = –i(AB – BA) = K

Продолжить чтение